传输线放电形成脉冲原理图及其图解

　　图512（a）说明了输出线放电形成脉冲的原理。
　　图中均匀传输线的终端开路。开关K 断开时，电源Ucc通过电阻Rc给传输线充电，最终可冲到电源电压。当开关闭合时，负载RL上即获得与传输线始端电位相等的电压（即输出电压U0）。假设R4》RL，且RL=Z0，则开关K 闭合瞬间，输出电压U0为
　　U0=RL*UC/(RL+Z0)=1/2UCC 就是说，当K闭合瞬间，负载上获得1/2UCC的正跃变。而传输线始端却由原来的UCC变为1/2UCC，产生1/2UCC的负跃变。。
　　这个负跃变沿传输线传播到终端时，由于终端开路，它被反射回来，经二倍传输线延迟时间后到达始端。于是，始端电位降为零，负载上输出电压降为零。上述过程可用图5-12（b）的波形来说明，其中Ut(t)为传输线始端变压波形，t1为K 闭合的时刻，t2为反射到达始端的时刻。所以，输出脉冲宽度tw可表示为 tw=t2-t1=2Tol
　　式中 l------传输线长度
　　图5-12（b）和式（5-10）表明，开路传输线放电可以形成矩形脉冲，其幅度为电源电压的一半，其宽度与传输线长度成正比。因此，根据需要选择不同长度的传输线，选择不同大小的电源电压，就能形成各种宽度和幅度的矩形脉冲。
　　将图5-12（a）中的开关K用雪崩晶体管代替，负载RL用半导体激光器LD代替，便构成一个半导体激光器电源，如图5-13（a）所示。
　　放电回路的等效电路（图5-13（b）必须满足下式，才能得到理想的矩形脉冲。
　　Ri+Rd+Re=Zo 式中 Ri--------雪崩管内阻 Rd---------激光器内阻
　　Rc----------外接检测电阻